
Метод приведения одной силы к данной точке можно применить к какому угодно числу сил. Допустим, что в некоторых точках тела (рис. 1.24) приложены силы F1 F2, F3 и F4. Требуется привести эти силы к точке О плоскости. Приведем сначала силу











Сходящиеся в точке силы можно заменить одной силой
равной геометрической сумме составляющих,


Эту силу, равную геометрической сумме заданных сил, называют главным вектором системы сил и обозначают
.

По величине проекций главного вектора на оси координат находим модуль главного вектора:

На основании правила сложения пар сил их можно заменить результирующей парой, момент которой равен алгебраической сумме моментов заданных сил относительно точки О и называется главным моментом относительно точки приведения

Таким образом, произвольная плоская система сил приводиться к одной силе (главному вектору системы сил) и одному моменту (главному моменту системы сил).
Необходимо усвоить, сто главный вектор
не является равнодействующей данной системы сил, так как эта система не эквивалентна одной силе
. Так как главный вектор равен геометрической сумме сил заданной системе, то ни модуль, ни направление его не зависит от выбора центра приведения. Значение и знак главного момента зависит от положения центра приведения, так как плечи составляющих пар зависят от взаимного положения сил и точки (центра) относительно которой берутся моменты.


Частные случаи приведения системы сил:
1)
; система находиться в равновесии, т.е. для равновесия плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы ее главный вектор и главный момент одновременно были равны нулю.

2)
тело вращается вокруг неподвижной оси ;система приводиться к паре сил, момент которой равен главному моменту.

3)
тело движется прямолинейно ускоренно; система приводиться к одной равнодействующей, равной главному вектору системы.

4)
- общий случай; система приводиться к главному вектору и к главному моменту.

Комментариев нет:
Отправить комментарий